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双有理不変量

代数幾何学において、双有理不変量(birational invariant)は、双有理同値写像で保存される性質である。 双有理不変量は、代数多様体の双有理同値類上の well-defined な量や対象である。言い換えると、双有理不変量は、代数多様体の函数体のみに依存する。 最初の例は、ベルンハルト・リーマン

Palabras Relacionadas

不変量

不変量（ふへんりょう、invariant）とは、数学的対象を特徴付ける別種の数学的対象のことである。一般に、不変量は数や多項式など、不変量同士の同型性判定がもとの対象の同型性判定より簡単であるものをとる。良い不変量とは、簡単に計算でき、かつなるべく強い同型性判別能力をもつものである。 対象の含まれる圏

有限型不変量

数学の結び目理論において有限型不変量(finite type invariant)とは、結び目または絡み目の不変量で特異結び目の不変量に拡張可能であり、かつ高い次数を持つ特異結び目では値として 0 をとるもののことを言う。結び目の多項式不変量や量子不変量の係数は全て有限型であり、結び目の不変量の中でも重要な位置を占める。

不変量 (物理学)

理論物理学において、不変量 (英: invariant) はある変換の下で変化しない系の性質である。 ポラリス（現在の北極星）が天球の日周運動の下で不動であることは物理的な不変量の古典的な例である。 物理不変量の別の例として、ローレンツ変換の下での光速や、ガリレイ変換の下での時間が挙げられる。このと

量子不変量

ウィッテン・レシェーティキン・トラエフ不変量 (チャーン・サイモンズ理論) 不変微分作用素（英語版） ロザンスキー・ウィッテン不変量 デーンの不変量 LMO不変量 トラエフ・ヴィロ不変量 ダイグラーフ・ウィッテン不変量 レシェーティキン・トラエフ不変量 τ不変量 I-不変量 クラインJ-不変量 量子アイソトピー不変量 エルマコフ・ルイス不変量（英語版）

J-不変量

数学では複素変数 τ の函数であるフェリックス・クラインの j-不変量 (j-invariant)（もしくはj-函数）とは、複素数の上半平面上に定義された SL(2, Z) のウェイト 0 のモジュラー函数である。j-不変量として、尖点で一位の極を持つ以外は正則な関数であり、次を満たすものが一意に定まる。

不変質量

mass）、固有質量（こゆうしつりょう、proper mass）、内在質量（ないざいしつりょう、intrinsic mass）、または単に質量 (mass) とも言う。 単一または複数の物体で構成される系の不変質量は、系の全エネルギーおよび運動量の性質と関係している。不変質量は、あるスケールで計測される系の質量と等しい。

コンツェビッチ不変量

によってヤコビ図の次数が定義される。これはヤコビ図をコード図に変形した際のコードの本数を表している。 タングルと同様に、上下方向への積み重ねを合成とし、並置をテンソル積としてモノイド圏をなす。 特に X {\displaystyle X} が線分 I {\displaystyle I} であるとき、 A

グロモフ・ウィッテン不変量

変量(Gromov–Witten (GW) invariant)は、ある状況下では、与えられたシンプレクティック多様体の中で決められた条件にあう擬正則曲線（英語版）(pseudoholomorphic curve)を数える有理数である。GW不変量

ゴパクマー・ヴァッファ不変量

は、3次元カラビ・ヤウ多様体のBPS状態(BPS state)の数を表す、新しい位相不変量、ゴパクマー・ヴァッファ不変量 (ゴパクマー・ヴァッファふへんりょう、Gopakumar-Vafa invariant) を、一連の論文で導入した。（Gopakumar & Vafa (1998a)、Gopakumar

断熱不変量

外部パラメータを有する力学系で、外部パラメータが時間的にゆっくり変化するときに不変に保たれる物理量を断熱不変量（だんねつふへんりょう、英: adiabatic invariance）と言う。 簡単な例として、滑車を支点とする振り子を考える。この場合、外部パラメータは支点から振り子の重りを結ぶ糸の長さ

不変

変わらない・こと（さま）。 ⇔ 可変 「～の真理」「永劫～」

双有理幾何学

代数幾何学では、双有理幾何学(birational geometry)の目標は、2つの代数多様体が（多様体の次元）より低い次元の部分を除き、どのようなときに同型となるかを決定することである。このことは、多項式というよりも、有理函数により与えられる写像を研究することを意味し、有理函数が極を持つところでは(写像を）定義できないことがある。

有限変形理論

連続体の配置の変化は 変位場 によって記述することができる。変位場とは、物体中のすべての粒子の変位ベクトルを集めたベクトル場であり、変形後の配置と変形前の配置を関連づける。任意の2つの粒子間の距離は、変形が起こった場合にのみ変化する。変形を伴わない変位は剛体変位と呼ばれる。 変数jでラベルされた粒子の変位は次のように表すことができる；

不器量

〔「ふきりょう」とも〕 (1)顔かたちが醜い・こと（さま）。 また， そのような人。 (2)才能・力量がないこと。 「此の身こそ～の者で候へば/平家 8」 ﹛派生﹜～さ（名）

不変面

不変面」と定義し導入した。系に外力が働かない場合は、全角運動量ベクトルは時間・空間に対し常に一定となるので、不変面は文字通り不変となる。不変面は、決定することができれば、恒久的で自然な系の基準面となり得る。 ラプラス以降、何人かの天文学者が太陽系の不変

不変流

岡藩に仕官したことにより盛岡藩に伝えられた。環は名前を拝領したほどの達人で『内史略』にも逸話が残る。 門弟が数流に分かれる。習得者の特徴として50～100石程度の中下級武士に多い。 不変流の柔術・棒術は盛岡藩校・明義堂の武術科目にも採用された。 幕末の師範には楢山隆貢（家老楢山家の傍系）があげられる。

有理

道理があること。

物理量

は存在しない。このような一貫性を欠く表記が、量の概念の理解の妨げや、計算ミスの原因になっているとの指摘がある。 各項がひとつの量を表すような等式や不等式を量方程式とよぶ。それに対して、各項がひとつの数値を表すような等式や不等式を数値方程式とよぶ。距離 l, 速度 v, 時間 t の関係を例に、量方程式として式-4

有効質量

るように観測される場合がある。これを、半導体物性では有効質量という。3 次元の場合、有効質量はテンソルで表現される（→ 異方性が存在する場合がある）。これは系のもつ対称性に依存し、（完全に）等方的な系ではテンソルの対角部分のみが残る（かつ全ての対角要素が同じ値となる）。 電子を波束と考え、その加速度