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光散乱

光の弾性散乱には分極率の平均値が寄与し、これをレイリー散乱という。一方、光の非弾性散乱には分極率のゆらぎが寄与し、これをラマン散乱という。 微粒子による散乱 レイリー散乱（光の波長よりも小さい粒子による弾性散乱） ミー散乱（光の波長よりも大きい粒子による散乱） 電子による散乱 トムソン散乱（電子による長波長光の弾性散乱）

Связанные слова

散乱

(1)ばらばらに散ること。 ちらばること。 「ガラスの破片が～する」 (2)〔物〕 〔scattering〕 波または粒子線が物体に当たり， 各方向へ散らばり広がってゆく現象。 衝突の前後で運動エネルギーの変化のない弾性散乱と， 変化のある非弾性散乱がある。

散漫散乱

散漫散乱（英: diffuse scattering）とは、物質の構造のゆらぎによる電子線、X線、中性子線のぼやけた散乱・回折のこと。 ブラッグ反射は規則正しく配列した物質によって起こり、スポット状の鋭い散乱を与える。それとは対照的に、散漫散乱は配列に何らかの不規則性（ゆらぎや乱れ）があると生じる。

ブリルアン散乱

ブリルアン散乱（ブリルアンさんらん、ブリリュアン散乱、ブリュアン散乱とも）とは、光が物質中で音波と相互作用し、振動数がわずかにずれて散乱される現象のことである。名称はレオン・ブリルアンに由来する。 この散乱は水や結晶などの媒質中で光が密度変化と相互作用することによって生じる。この際、光の経路とエネルギー

レイリー散乱

レイリー散乱（レイリーさんらん、英: Rayleigh scattering）とは、光の波長よりも小さいサイズの粒子による光の散乱である。透明な液体や固体中でも起きるが、典型的な現象は気体中の散乱であり、日中の空が青く見えるのは、レイリー散乱の周波数特性によるものである。レイリー散乱

ラザフォード散乱

_{0})}}\end{aligned}}} となり、これは離心率 e = u0κ−1 の円錐曲線を表わす極方程式である。散乱問題では粒子は二つの漸近線を持つので、散乱粒子の軌道は双曲線となる。 入射時の漸近線から初期条件は以下のように課される。 u → 0 ,   r sin ⁡ θ → b  

ミー散乱

この場合、負の誘電率、もしくは透磁率は、介在物の共鳴ミー散乱時に現れるように設計される。 負の実効誘電率は電気双極子散乱係数の共鳴時に、負の実効透磁率は磁気双極子散乱係数の共鳴時に合わせて設計され、DNG（誘電率、透磁率ともに負の）媒質はこの両方に合わせて設計される。粒子は通常、以下の組み合わせを有する。

イオン散乱

keV領域の低エネルギーのイオンを照射する方法。単にイオン散乱分光(ISS, Ion Scattering Spectroscopy)と言ったときは、この低速イオン散乱分光のことを意味することが多い。 ラザフォード後方散乱分光(RBS, Rutherford Backscattering spectroscopy)

散乱則

_{i}\rangle } が入射し、非弾性散乱をした後に状態 | k f ⟩ {\displaystyle |\mathbf {k} _{f}\rangle } になったとする。 中性子が感じるポテンシャルを H ′ {\displaystyle H'} とすると、非弾性散乱の微分散乱断面積はボルン近似することで次のようになる。

トムソン散乱

トムソン散乱（トムソンさんらん、英: Thomson scattering）とは、ニュートン力学的に考察する事の出来る束縛を受けていない自由な荷電粒子による、古典的な電磁波の散乱で、弾性散乱の一種である。イギリスの物理学者であるJ. J. トムソンが、1個の電子に対して一定の方向から光が当たる時、ど

ウムクラップ散乱

ウムクラップ散乱（ウムクラップさんらん、英: Umklapp scattering、U散乱、U過程）とは、フォノン散乱において、フォノン間で運動量保存が成り立たない散乱のこと。 一方でフォノン間で運動量が保存される散乱のことを正常散乱（英: Normal scattering, N散乱、N過程）という。

フォノン散乱

フォノンは物質を伝搬する際にいくつかのメカニズムによって散乱する。 これらの散乱メカニズムは、ウムクラップ散乱、不純物散乱、フォノン-電子散乱、および境界散乱である。 それぞれの散乱メカニズムは、対応する緩和時間の逆数である緩和速度 1/τ によって特徴付けることができる。 マティーセンの規則を用いてすべての散乱プロセスを考慮に入れることができる。このとき全緩和時間

散光

平滑でない面や浮遊している微粒子などに当たって四方に散らされた光。 また， 曇り空の光やすりガラスを通った光のように， 光の方向が一定でなく影のできない光。 → 散乱

ラザフォード後方散乱分光

ラザフォード後方散乱分光（ラザフォードこうほうさんらんぶんこう、英語: Rutherford backscattering spectrometry、RBS)とは、物質に高速のイオンを照射し、後方散乱したイオンのエネルギーと個数を測定することで元素分析をする表面分析手法。

共鳴散乱

共鳴散乱（きょうめいさんらん） フェッシュバッハ共鳴 ポテンシャル散乱における形状共鳴（ポテンシャル共鳴ともいう） このページは曖昧さ回避のためのページです。一つの語句が複数の意味・職能を有する場合の水先案内のために、異なる用法を一覧にしてあります。お探しの用語に一番近い記事を選んで下さい。このペー

散乱理論

散乱理論に基づく計算の結果と比較されることになる。 実験では電子、光子（電磁波）、中性子、陽子、イオンなどが、原子、分子、原子核、素粒子などによって散乱される。 通常、量子力学を用いてこれらの散乱を記述する理論のことを散乱理論と言う場合が多いが、古典力学によって扱われる散乱もある。以下は、量子力学の立場による記述である。

後方散乱

ファイバーが十分な損失特性を持っているといえる。 後方散乱法による損失計測は光ファイバーケーブルを切断することなく片側のみから行えるので、光ファイバーの構築と維持管理上便利である。 写真における後方散乱とは、フラッシュもしくはストロボがレンズの視野角内の粒子により反射され写真上に光片として表われる

散乱振幅

{d\sigma }{d\Omega }}=|f(\theta )|^{2}} 低エネルギー領域では、散乱振幅は散乱長によって決定される。 部分波展開では、散乱振幅は、部分波の和として表される。 f ( θ ) = ∑ l = 0 ∞ ( 2 l + 1 ) f l ( k ) P l ( cos ⁡ (

電子散乱

電子散乱とは、電子が原子・原子核・素粒子などにより運動のエネルギーや方向を変えられること。 弾性散乱電子 非弾性散乱電子：以下の過程により電子エネルギー損失が起こる。 プラズモン共鳴 バンド間遷移 内殻電子遷移 後方散乱電子（BSE） 透過電子 電子の散乱角の分布を調べることで、原子や原子核の多極子モーメントを知ることができる。

散乱断面積

\mathrm {d} \theta } を散乱の全断面積という。これは単位面積のスリットを通って、毎秒1個の粒子が入射するとき、散乱されてくる全粒子数の割合である。 古典的粒子が球形の標的粒子に衝突する場合に、全断面積は球の幾何学的断面積に等しい。したがって原子による電子の散乱の場合には、散乱の全断