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Деталі слова

ランダウ

ランダウ（Landau）は、ドイツ語圏の地名。また地名に起源を持つ姓。ユダヤ人に多い。英語圏ではランドー，ランドウとも発音される。 ランダウ・イン・デア・プファルツ - ラインラント＝プファルツ州の自由領域都市(kreisfreie Stadt)。 バイエルン州の郡、ディンゴルフィング・ランダウ郡

Пов'язані слова

レフ・ランダウ

である。ランダウは内務人民委員部(NKVD)のルビャンカ刑務所で服役し、上司である同研究所長のピョートル・カピッツァによる懸命な嘆願活動により1939年4月29日に釈放された。カピッツァはスターリンに書簡を送り、個人としてランダウの行動を保証し、ランダウが釈放されなかった場合は研究所を辞任すると脅迫した。

エトムント・ランダウ

エトムント・ゲオルク・ヘルマン・ランダウ（Edmund Georg Hermann Landau, 1877年2月14日 - 1938年2月19日）は、ドイツの数学者。主な業績は、解析的整数論におけるもの。ランダウの記号を広めた。 ベルリンの裕福なユダヤ系の家庭に生まれ、ベルリン大学で数学を学ぶ。1901年にベルリン

ランダウ分布

i}}\int _{a-i\infty }^{a+i\infty }e^{s\log(s)+xs}\,ds,} ここでaは任意の正の実数で、積分経路が虚軸と並行で正の実軸と交差することを意味する。 log {\displaystyle \log } は自然対数である。 次の実数積分は上と等価である。 p ( x

ワン・ランダウ法

をシミュレーションの総ステップ数として、 f を 1/t にする変更がアルゴリズムに加えられた。 今、次のような調和振動子ポテンシャルの DOS を求めたいとする。 E ( x ) = x 2 {\displaystyle E(x)=x^{2}} 解析的には DOS

ランダウ準位

サイクロトロン運動の角振動数（サイクロトロン周波数）ωc は、 ω c = e B m {\displaystyle \omega _{\mathrm {c} }={eB \over m}} となる。以上は古典的に考えたものだが、このサイクロトロン

ギンツブルグ-ランダウ理論

ギンツブルグ-ランダウ理論は、1950年にロシアで発表された超伝導を説明する現象論で、ランダウの相転移の理論と平均場理論を基にしている。Ψで表される秩序（オーダー）パラメータと呼ばれる超伝導の秩序の程度を表すパラメータを用いたのが特徴で、ベクトルポテンシャルAによるギンツブルグ-ランダウ方程式で表される。

ランダウの記号

とは明確に異なる言明である。 O-記法と関連がある、Ω-記法、ω-記法、Θ-記法を導入する。 Ω-記法とω-記法はそれぞれ、O-記法とo-記法の定義で大小を反転させる事により得られる。Θ-記法Θ(g)は O(g) と Ω(g) を両方満たすことを意味する。 ただし、Ω-記法に関しては、この記法

ランダウ＝リフシッツ方程式

固体物理学において、ランダウ＝リフシッツ方程式（ランダウ＝リフシッツほうていしき、英: Landau–Lifshitz equation; LLE）は、固体中の磁場の時間発展を記述する時間と空間に関する偏微分方程式である。方程式の名前はソビエト連邦（現在のロシア）の二人の物理学者、レフ・ランダウとエフゲニー・リフシッツに因む。

蔵本由紀

業績として、振動場の位相不安定性を記述した蔵本－シバシンスキー方程式（英語版）を導出したことがある。これは時空カオスの最初の例である。もう一つの業績として、振動子集団の可解模型（現在では蔵本モデルと呼ばれる）を提唱したことがある。その他、反応拡散系における複素ギンツブルグ-ランダウ方程式の導出、結合振動子系における引き込み現象の研究などの業績がある。

磁場侵入長

b c d Kittel, Charles (2004). Introduction to Solid State Physics. John Wiley & Sons. pp. 273-278. ISBN 978-0471415268  マイスナー効果 ロンドン方程式 ギンツブルグ-ランダウ理論

グロス＝ピタエフスキー方程式

の下で、全系の波動関数はハミルトニアンの期待値を最小化する。 上記の方程式はボース＝アインシュタイン凝縮体の一粒子波動関数に対するモデル方程式となっている。グロス＝ピタエフスキー方程式はギンツブルグ＝ランダウ方程式と似た形をしており、また非線形シュレーディンガー方程式として言及されることも多い。

デリャーギン・ランダウ・フェルウェー・オーバービーク理論

りもずっと大きいため粒子は凝集し、この過程は可逆的ではない。しかし最大エネルギー障壁が越えるには高すぎる場合、コロイド粒子は二次極小にとどまり、粒子は一次極小よりも弱く保持される。粒子は弱い引力を作るが簡単に再分散される。したがって二次極小での粘着は可逆的でありうる。

ランダウ＝リフシッツ＝ギルバート方程式

ランダウ＝リフシッツ＝ギルバート方程式（ランダウ＝リフシッツ＝ギルバートほうていしき、英語: Landau–Lifshitz–Gilbert equation）は、磁場中での磁化ベクトルの歳差運動を記述する微分方程式である。式の名称は、1935年に磁化の動力学において歳差運動に減衰項を初めて導入した