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Деталі слова

球面収差

球面収差 (きゅうめんしゅうさ、英: spherical aberration) は、球面を含む光学系において、点光源からの光線が焦点に収束せずばらつく収差をいう。 コマ収差、非点収差、像面湾曲、歪曲収差と並んでザイデル収差の一つである。 一般的に、工作機械により球面を作成することは比較的容易である

Пов'язані слова

収差

きる収差である。これに対し、単色でも発生する収差が単色収差である。また別の分類として、焦点が前後にズレる収差が縦収差、焦点が焦点平面内で横にズレる収差が横収差、という分類もある。 単色収差のうち発生の著しいものを、5種類にまとめて分類したものがザイデル収差である。さらに後年ゼルニケらにより研究され、

色収差

5224のように分散により異なる。分散が原因で色ズレとして発生する収差を色収差と言う。周辺で発生する倍率色収差と、光軸上でも発生する軸上色収差に分類される。 軸上色収差 色による屈折率の違いにより、結像位置が色によって前後にずれる収差である。白色点光源を撮影した場合、青でピントを合わせると青白い輝点のまわりに赤い前ボケが

コマ収差

コマ収差（コマしゅうさ、comatic aberration）とは、光軸外の1点を光源とする光が、像面において1点に集束しない収差をいう。 球面収差、非点収差、像面湾曲、歪曲収差と並んでザイデル収差の一つである。 コマとは頭髪のギリシア語で、点光源が散在する夜景などを撮影すると頭髪や彗星のように一

ザイデル収差

収差」とも呼ばれる。 ザイデル収差には以下の5種類がある。 球面収差 光学系において点を光源とする光線が光学系を通った後、焦点1点に収束せず前後にばらつく収差。 コマ収差 光軸外の1点を光源とする光が、像面において1点に集束しない収差。 非点収差

非点収差

非点収差 (astigmatism) とは、光軸外の1点を光源とする光が、レンズに対して同心円方向と直径方向で焦点距離がずれる収差をいう。 球面収差、コマ収差、像面湾曲、歪曲収差と並んでザイデル収差の一つである。 望遠鏡や広角レンズによる星野写真の周辺部で鳥が羽根を広げたような星像を見かけることがあるのは、非点収差によるものである。

歪曲収差

歪曲収差（わいきょくしゅうさ、distortion）は、球面収差、非点収差、コマ収差、像面湾曲と並んでザイデル収差の一つで、典型的なあらわれかたとしては、撮像面（イメージセンサ等）に並行な被写体面のテストパターン等の矩形が矩形として撮影されない、あるいは同じ光学系を逆方向に使い投影した時にテストパ

球面

の中心線は法線上に載る。例えば、最大および最小断面曲率に対応する中心点は「焦点」と呼ばれ、そのような中心点全体の成す集合は焦面（英語版）を成す。 大半の曲面では焦面は二葉曲面（それぞれが曲面となるような二つの集合）を成し、ふたつの葉は臍点で交わる。いくつかの場合は特別である:

平面交差

平面交差の種類 平面交差（へいめんこうさ、英: at-grade intersection）は、道路相互間や、街路、鉄道路線などが同一平面状で交差すること。対比される概念は立体交差である。 「平面交差」は同一種だけでなく異種の交通を含む、包括的で一般化された概念である。 平面

超球面

に対して、n 次元球面は正の定曲率（英語版）の単連結 n 次元多様体である。n 次元球面にはいくつかの他の位相的記述がある。例えば、2 つの n 次元ユークリッド空間を貼り合わせることによって、n-次元超立方体の境界を一点と同一視することによって、あるいは (n − 1) 次元球面の懸垂を（帰納的に）作ることによって構成できる。

リーマン球面

∞ の役割を有する。 位相幾何学的には、結果として得られるリーマン球面は、平面を一点コンパクト化し球面にしたものである。 しかし、リーマン球面は単なる位相的球面ではない。リーマン球面は上手く定義された複素構造を持つ球面であり、球面上の任意の点は、C と正則同相な近傍を有する。

球面テンソル

球面テンソル（または球テンソル）とは、空間回転に対して角運動量行列と同様に変換されるテンソルである。さらに演算子である場合は球面テンソル演算子と呼ばれる。階数k の球面テンソルは、角運動量k の状態と同じく2k+1 個の成分から成り T q ( k ) ( q = k , k − 1 , ⋯ , −

球面鏡

球面鏡（きゅうめんきょう、英: spherical mirror）とは、球面の一部を切り取った面を反射面とする鏡。その内面を反射面とした凹面鏡と、外面を反射面とした凸面鏡とがある。 球の中心を球心、鏡の中心と球心を結ぶ軸を光軸という。球面鏡の焦点距離は光軸上の極と球心との距離の半分である。 凹面鏡

球面波

球面波（きゅうめんは、英: spherical wave）とは、3次元の等方的な媒質中に存在する点波源から発生、もしくは一点に向かって収束する球状の波動のことである。同位相の波面は全て点波源を中心とする同心球面を形成するため、この波動は波源に関して球対称となる。3次元波動方程式の球対称解として記述される。

ダンドラン球面

円錐断面の準線はダンドランの作図を用いて作図できる。各ダンドラン球面は円錐と円で接する。その円を含む2つの平面を考える。その2つの平行な平面は円錐断面と2つの直線で交わる。この直線が準線である。しかし、放物線は1つのダンドラン球面しか持たないため、準線も1本しか持たない。

非球面レンズ

非球面レンズ（ひきゅうめんレンズ、Aspheric lens ）は、平面でも球面でもない曲面を屈折面に含むレンズである。円筒面、トーリック面、対称非球面、非対称非球面等が使用される。 球面レンズに比べて、1つあるいはいくつかの収差を小さくすることができるような、球面

単位球面

ball)）、あるいは1未満の点の集合（開単位球 (open unit ball)）である。通常、特に断らない限り、対象とする空間の原点を中心点とする。したがって英語で何の前置きもなく "the" をつけて書かれている場合は、原点を中心点とする単位球面や単位球を指す。 単純に言い換えれば、単位球面は半径が1の球面であり、単位球

内接球面

初等幾何学における凸多面体の内接球面（ないせつきゅうめん、英: inscribed sphere, insphere; 内球面）は、その多面体に含まれる球面で、その多面体の各面に接するものを言う。これはその多面体の内部に全く含まれる最大の球面であり、またその多面体の双対多面体の外接球面の双対である。 多面体 P の内接球面の半径を、P

外接球面

初等幾何学における多面体の外接球面（がいせつきゅうめん、英: circumscribed sphere, circumsphere）は、その多面体を含み、その多面体のどの頂点でも接する球面を言う。二次元の外接円の場合と同様、多面体 P の外接球面の半径を P の外半径 (circumradius)

銀河面吸収帯

2020年4月1日閲覧。 ^ “クモの巣のような銀河IC 342”. ナショナルジオグラフィック (2012年3月21日). 2020年4月1日閲覧。 ^ Kraan-Korteweg, Renée C.; Ofer Lahav (2000). “The Universe behind the Milky Way”