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單字詳情

周期的境界条件

周期的境界条件（しゅうきてききょうかいじょうけん、英語: periodic boundary condition, PBC）は、境界条件の一つ。周期境界条件とも言う。 1次元の場合、定義域の幅 L {\displaystyle L} の関数 f {\displaystyle f} が周期的境界条件を持っているならば、

相關單字

境界条件

時間的な境界条件の一つとして初期条件がある。時間発展を記述する方程式について、初期条件は応用上特別な意味を持つため、一般の境界条件とは分けて言及されることが多い。 ディリクレ境界条件 ノイマン境界条件 コーシー境界条件 周期的境界条件 ロビン境界条件 ハートル＝ホーキングの境界条件 数学 物理学 数値解析 微分方程式 マイケル・ポランニー

ディリクレ境界条件

ディリクレ境界条件（ディリクレきょうかいじょうけん）あるいは第1種境界条件は、微分方程式における境界条件の一つの形状であり、境界条件上の点の値を直に与えるものである。 より厳密に言うと、y に関する微分方程式で、ディリクレ境界上の点の集合を Ω としたときに、Ω に含まれる点 x があれば y (

ノイマン境界条件

数学の分野におけるノイマン境界条件（のいまんきょうかいじょうけん、英語: Neumann boundary condition）あるいは第2種境界条件とは、数学者のカール・ノイマン（英語版）の名にちなむ境界条件のことである。常微分方程式あるいは偏微分方程式に対し、その解の微分が定義域の境界でとる値を定める。

ロビン境界条件

′ ( 1 ) = g ( 1 ) . {\displaystyle au(1)+bu'(1)=g(1).\,} ここで二つの式の微分の項の前後で正負の符号が反転していることに注意されたい。これは、点 0 での [ 0 , 1 ] {\displaystyle [0,1]} への法線は負の方向を向いているのに対し、点

コーシー境界条件

\forall (x,y)\in \{(x,y)\in G:\ y=0\}} のように定められる。 解を、空間の関数と時間の関数の積であると考えることで、変数分離法を用いることが出来る。すなわち u ( x , y , t ) = ϕ ( x , y ) ψ ( t )   {\displaystyle u(x

ヘリカル境界条件

数学においてヘリカル境界条件（ヘリカルきょうかいじょうけん、英: Helical boundary condition）とは、周期的境界条件を変化させたものである。ヘリカル境界条件は、各格子に単一の添え字が充てられている時に、一格子の近傍の添え字を決定する方法を提供する。格子サイトが 1 から N

ボルン=フォン・カルマン境界条件

ボルン＝フォン・カルマン境界条件（ボルン＝フォン・カルマンきょうかいじょうけん、英: Born–von Karman boundary condition）は、波動函数がある特定のブラベー格子上で周期的でなければならないという制限を課す周期境界条件である。マックス・ボルンとセオドア・フォン・カルマンの名にちなむ。この条件

ハートル＝ホーキングの境界条件

た、理論物理学における概念である。ジェームス・ハートル（英語版）とスティーヴン・ホーキングにちなんで名付けられた。ハートル＝ホーキングの無境界仮説とも。 この境界条件を満たす宇宙の波動関数（ハートル＝ホーキング波動関数）は、ファインマンの経路積分により計算される。

周期

(1)一まわりの期間。 (2)〔物〕 一定時間をおいて常に同じ現象や運動が繰り返される時， その一定時間。 (3)〔化〕 周期表中で， 横に配列した一群の元素。

BerengerのPML吸収境界条件

上の座標変換は、変換された波動方程式となり、UPMLの定式化ではこの変換は物質の物理量と組み合わせられる。 (たとえばマクスウェル方程式の誘電率と透磁率)。 PMLは本来の定式化では、伝搬波の減衰だけで、純粋なバネセント波（指数関数的に減衰する場）はPMLでは振動しほとんど減衰しない。

境界

さかい。 しきり。 きょうかい。

境界

〔仏〕 (1)「境(キヨウ){(3)}」に同じ。 (2)自分の力が及ぶ範囲。 「おのれが～にあらざる物をば争ふべからず/徒然 193」 (3)報いとして得られた境遇。 「おのれらは俗塵(ゾクジン)に埋れて世渡る～ながら/おらが春」 (4)その人の置かれた状況。 境涯。 「心は～によつて転じ変はる/浄瑠璃・宵庚申」

境界

(1)土地のさかい目。 (2)物事のさかい目。 「～領域」 → きょうがい（境界）

条件付期待値

である。よって、初等的な定義を使うことはできない。そこで、一般の場合は条件付き期待値として満たすべき条件を定めて、それを満たす唯一の確率変数を条件付き期待値として定義する。 条件付き確率密度関数を使い、fY(y) > 0 ならば、以下のように計算できる。fY(y) は Y の確率密度関数である。 E ⁡ [ X ∣ Y =

条件

(1)物事を決定したり約束したりするときに， 前提あるいは制約となる事柄。 「～を付ける」「相手の～をのむ」「～のよい仕事を探す」 (2)物事の成立あるいは実現に必要な事柄。 ある事態を引き起こす原因。 「スターになる～がそろっている」 (3)〔法〕 法律行為の効力の発生を制約する， 実現が不確実な将来の事実。 (4)箇条。 項目。

端境期

ウィキペディアには「端境期」という見出しの百科事典記事はありません（タイトルに「端境期」を含むページの一覧/「端境期」で始まるページの一覧）。 代わりにウィクショナリーのページ「端境期」が役に立つかもしれません。wikt:Special:Search/端境期

周期点

力学系における周期点（しゅうきてん、英: periodic point）とは、写像を反復合成することによって元に戻る相空間上の点である。力学系を調べるときの中心的役割を果たす概念の一つ。特に周期1の周期点は不動点と呼ばれる。周期点を含む軌道は周期軌道と呼ばれ、写像 f に存在する全ての周期点の集合は Per(f)

メトン周期

メトン周期（メトンしゅうき 英: Metonic cycle, 古希: Μετωνικός κύκλος）とは、ある日付での月相が一致する周期の1つであり、19太陽年は235朔望月にほぼ等しいという周期のことである。メトン周期は、太陰太陽暦において閏月を入れる回数（19年に7回の閏月を入れる）を求めるのに用いられた。

周期律

周期律（しゅうきりつ、英: periodic law）は、元素を原子番号順に配列すると元素の物理的、化学的性質が一定の周期性で変化することである。これにより元素がSブロック元素、Pブロック元素、Dブロック元素、Fブロック元素、Gブロック元素…に分類される。また、周期律に従い元素を配列した表が周期表である。