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波動関数の収縮

の可能性があるという特徴がある。 量子ベイズ主義では、波動関数は量子系に対する主観的な信念の度合いであり、情報に基づいて確率が更新される（波動関数が収縮する）。 量子力学の解釈の中には、波動関数の収縮が起きない解釈もある。例えば多世界解釈や無矛盾歴史解釈では、波束の収縮は生じない。 [脚注の使い方]

相關單字

波動関数

波動関数（はどうかんすう、英: wave function）は、量子力学において純粋状態を表す複素数値関数。量子論における状態については量子状態を参照。 ここでは量子状態を表す状態ベクトルから波動関数を定義する。ただし状態ベクトルと波動関数は等価であるため（後述）、扱う問題に応じて状態ベクトルと波動

擬波動関数

擬波動関数（ぎはどうかんすう、Pseudo wave function, Pseudowave function）は、内核電子の影響を擬ポテンシャルとして表現し、そのもとで価電子の波動関数を解いたものである。通常は密度汎関数法の枠内で、Kohn-Sham軌道を作製したものを指す。擬

収縮

ウィキペディアには「収縮」という見出しの百科事典記事はありません（タイトルに「収縮」を含むページの一覧/「収縮」で始まるページの一覧）。 代わりにウィクショナリーのページ「収縮」が役に立つかもしれません。wikt:Special:Search/収縮

多体波動関数

量子力学における多体波動関数とは、多粒子系の状態を表す波動関数のこと。 同種な多粒子系の状態を占有数表示で表すことを第二量子化と呼ばれるのに対し、多体波動関数で状態を表すことを第一量子化と呼ばれることがある。 １つの粒子からなる系の場合、その量子状態は波動関数で表される。粒子の位置を r 1 {\displaystyle

興奮収縮連関

興奮収縮連関（こうふんしゅうしゅくれんかん、英:excitation-contraction coupling;ECC）とは生理的に発生する筋収縮において認められる細胞膜の電気変異から収縮に至るまでの一連の過程。興奮収縮連関は骨格筋、心筋、平滑筋のいずれにおいても細胞内Ca2+濃度に依存する。骨格筋

長さの収縮

長さの収縮（ながさのしゅうしゅく、length contraction) は、運動する物体の長さが、自身の静止系で測定される長さである固有長(proper length)よりも短く測定される現象。ローレンツ収縮やローレンツ・フィッツジェラルド収縮（ヘンドリック・ローレンツとジョージ・フィッツジェラル

信用収縮

、銀行破綻を招こうとしていることを指摘していた。 銀行が突然融資をストップまたは貸し渋りする理由はいくつかある。予想される担保価値低下、融資先の業績の悪化、金融環境の外因性変化（例えば中央銀行が突然、預金準備率を上げる、あるいは新しい融資規制を課す状況）、金融界で直接信用管理を行わせる中央政府、金

期外収縮

期外収縮（きがいしゅうしゅく）とは、異常な刺激によって心臓が本来の周期を外れて早く収縮する不整脈で、正常で規則正しい脈に混じって、時々早い脈が入り込む。不整脈の原因としては最も頻度が高い。期外収縮を起こしている場所が心房（上室）の場合は「心房性期外収縮（上室性期外収縮）」、心室の場合を「心室性期外収縮」と呼び分けられる。

血管収縮

を増加させたりする。このため、皮膚に到達する血液が少なくなり、熱の放射が少なくなるため、皮膚が青白くなる。より大きなレベルでは、血管収縮は、体が平均動脈圧を調節し維持する機序の一つである。 血管収縮を引き起こす薬は、血管収縮薬とも呼ばれ、昇圧薬の一種である。血管収縮は、通常、全身の血圧を上昇させる

藤波収

藤波 収（ふじなみ おさむ、1888年〈明治21年〉2月27日 - 1972年〈昭和47年〉10月18日）は、大正から昭和にかけて活動した実業家。主として電気事業に関係した。 元は電気技術者。戦前期の大手電力会社大同電力で常務取締役まで昇進し、日本発送電理事、関東配電副社長を経て戦後は北海道電力社

波数

単位長あたりに含まれる波の数。 波長が一定ならば波長の逆数となる。 分光学では波長のかわりに波数を用いることが多く， その時の単位 cm-¹ はカイザーと呼ばれる。 また， 光子のエネルギーが波数に比例するので， 波数をエネルギーの単位として用いることもある。 波長の逆数の2π 倍をいうこともある。

波動

物質のある点での振動がそれに隣接する部分の運動を引き起こし， その振動が次々に伝えられてゆく現象。 その振動する物質を媒質という。 例えば， 水面に起こる水波や， 音波・地震波などの弾性波など。 また， 電磁波は電場および磁場の振動が空間を伝わる現象。 なみ。

関数

〔数〕 〔function〕 二つの変数 x・y の間に， ある対応関係があって， x の値が定まるとそれに対応して y の値が従属的に定まる時の対応関係。 また， y の x に対する称。 この時 x は単に変数または独立変数と呼ばれる。 y が x の関数であることを y＝f（x）などと表す。 ふつう関数といえば， x の値に対して y の値が一つ定まるもの， すなわち一価関数をさす。 従属変数。

関数の台

support）とは、その函数の値が 0 とならない点からなる集合、あるいはそのような集合の閉包のことを言う。この概念は、解析学において特に幅広く用いられている。また、何らかの意味で有界な台を備える函数は、様々な種類の双対に関する理論において主要な役割を担っている。 与えられた集合 X 上の函数 f が、Y(⊂

ディリクレの関数

PID=PPN243919689_0004%7Clog13  Google Books; arXiv:0806.1294 カントール関数 高木関数 トマエ関数 ワイエルシュトラス関数 Dirichlet関数 (PDF) Weisstein, Eric W. "Dirichlet Function". mathworld

動径分布関数

動径分布関数（どうけいぶんぷかんすう、英: radial distribution function）とは、等方的な系（または角度依存性を近似的に無視できる系、球対称な系）の中で、ある物理量の分布が原点からの距離 r のみの関数である場合に、その分布を表す関数である。

吸収係数

coefficient）または吸光係数（きゅうこうけいすう）とは光がある媒質に入射したとき、その媒質がどれくらいの光を吸収するのかを示す定数。長さの逆数の次元を持つ。ランベルト・ベールの法則に従えば、媒質をある距離通過した光の強度と入射した光の強度の比の対数（吸光度）は、通過距離と比例関係にあり、その比例係数を吸収係数と呼ぶ。

収束級数

ライプニッツの判定法 交代級数の収束判定法は、 ∑ n = 1 ∞ ( − 1 ) n a n {\displaystyle \sum _{n=1}^{\infty }(-1)^{n}a_{n}} の形の交代級数が、正値数列 (an) が単調減少で 0 に収束するならばもとの級数も収束する（十分条件）というものである。

周波数

年代にヘルツに切り替えられた（日本における切替えは1972年7月1日に施行された改正計量法による）。 「周波」と略すことがある（例：「高周波」）。 波動現象において、周期を T とすると、波の周波数 f は次のように定義される。 f = 1 T {\displaystyle f={\frac {1}{T}}}