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近似による誤差

と定義できる。つまり、絶対誤差とは真の値と近似値の差の大きさ（英語版）そのもので、相対誤差とは絶対誤差を真の値で割ったものということになる。これは真の値に対する絶対誤差の割合と言い換えることもでき、誤差百分率は相対誤差を百分率で表したものである。  以上の誤差

Related Words

草体の近似による誤写

草体の近似による誤写と確定できるもの、あるいは推定できるものには次のような例がある。いずれも誤写された文字は楷書である。[要出典] 例）逝⇒施、習⇒間、葢⇒益、徒⇒従、吉⇒彦、忠⇒左 ^ 後藤昭雄「佚存平安朝詩注」『語文研究』66・67号（九州大学 国語国文学会、1989年）2頁。 ^

誤差

{\sqrt {1001}}-{\sqrt {999}}\simeq 31.638584-31.606961=0.031623} 有効数字が5桁になってしまう。 有効数字が8桁なので本来なら±0.00000005%程度の誤差であるはずが、±0.00005%程度、ざっと1,000倍の誤差を含むことになる。

近似

(1)非常に似ていること。 「同一若しくは～した作風/文芸上の自然主義（抱月）」 (2)ある数量に非常に近いこと。

近軸近似

角θが10°程度以下ならば近軸近似はかなり正確であるが、それより大きい角度だと不正確となる。 より大きな角度では、光軸を含む平面だけを通るようなメリディオナル光線と、そうでないサジタル光線とを区別して扱う必要がある。 ^ a b c Greivenkamp, John E. (2004). Field Guide to Geometrical

近似値

〔数〕 真の値に近く， 実用上代用し得る値。

コヒーレントポテンシャル近似

コヒーレントポテンシャル近似（コヒーレントポテンシャルきんじ、英: coherent potential approximation、CPA） は1967年に P. Sovenが考案したバンド計算手法のことである。 ポテンシャルがランダムな系（例：不規則二元合金、原理上三元以上でも計算可能）の電子状

近似アルゴリズム

近似アルゴリズム（きんじアルゴリズム、英: approximation algorithm）とは、組合せ最適化問題の近似解を得るためのアルゴリズムを言う。近似解とは、実行可能解（かつ問題の何らかの制約を満たす解）ではあるが、正解（厳密解）ではないものを言う。これは組合せ最適

ボルン近似

ボルン近似（英: Born approximation）とは、量子力学の散乱理論における散乱振幅や遷移確率振幅を、相互作用を表すパラメータについてべき級数展開して、最初の少数項のみをとる近似方法である。マックス・ボルンにちなんで命名された。 この近似は通常高エネルギー散乱に対して用いられるが、低エ

WKB近似

したことから、その名を加え、WKBJ近似とも呼ばれる。WKB近似は最高階の導関数に摂動パラメーターが乗じられた特異摂動問題を扱う手法の一つであり、シュレディンガー方程式のみならず、より一般的な線形微分方程式の特異摂動問題にも応用される。 プランク定数 h {\displaystyle h} （または

近似法

題の場合、独立変数として各時間スケールに対応する変数を導入することによって特異摂動問題を解く複スケール解析が知られている。この手法は例えば擬調和振動子の摂動における永年項問題に適用できるだけでなく、境界層問題等の他の特異摂動問題にも適用できる。 ^ a b Hensley, p. 13. ^ 中村

ディオファントス近似

ディオファントス近似（ディオファントスきんじ、英: Diophantine approximation）とはある数（実数など）を別のより単純な構造を持つ数（有理数など）で近似する方法やその値、あるいはそれについて研究する数論の一分野である。アレクサンドリアのディオファントスに因む。

アイコナール近似

Bruns（1895年）は、この位相あるいは光路長をギリシャ語で「影像」を表す言葉にちなんで「アイコナール」（ギリシア語: εἰκών）と名付け、アルノルト・ゾンマーフェルトとG. Lungeは、このアイコナール近似を初めて解析的に具体化した。 量子力学においても、粒子のエネルギーが充分に大きく、古典力学の適用できる場合に粒子の状態を

スラブ近似

空層－表面層－真空層…が無限に続く周期系と考える。表面層及び真空層が十分に厚ければ（このためスーパーセルが必要）、表面層（スラブ）同士及び、表面層の表面（おもてめん）と裏面との相互作用の影響を無視することができる。真空層の厚さは、場合によるが、だいたい10オングストローム程度取る。

ブシネスク近似

ブシネスク近似 (Boussinesq approximation)とは、流体力学の自然対流問題において、熱膨張による密度変化に比べて膨張圧縮による密度変化が無視できるとする解析上の近似手法である。この近似のもとでは、密度変化は重力に比例した浮力としてのみ流体の運動に影響を及ぼし、運動量の変化を無視する。

ハートリー近似

_{i}}} に対応する軌道エネルギーと呼ばれる量である。左辺の第一項は電子の運動エネルギー、第二項は原子核からのクーロン場のポテンシャルエネルギー、第三項は自分自身を除く各電子からのクーロン斥力のポテンシャルエネルギーを表す。 この方程式、その解である軌道、およびその軌道の積でつくった多電子系の波動関

GW近似

G と遮蔽されたクーロンポテンシャル W の積を電子の自己エネルギー Σ とする近似方法。 GW近似の意味で自己無撞着なグリーン関数ではなく、LDAのグリーン関数が用いられる事が多い。 GW近似ではKohn-Sham状態のような仮想状態ではなく物理的な準粒子状態を

誤る

(1)不適切な判断・選択・評価・行動などをする。 間違える。 やりそこなう。 「選択を～・る」「目測を～・る」 (2)よくないことをする。 道にはずれた行為をする。 「～・った考えをもつ」 (3)他人を間違いに導く。 あやまちをさせる。 「人を～・る言動」 (4)約束を破る。 あざむく。 「昔， 男， 契れること～・れる人に/伊勢 122」 (5)病気で心が乱れる。 「いとど御心地も～・りて/源氏（真木柱）」 ︱慣用︱ 身を～

誤差分布

誤差分布（ごさぶんぷ）は、連続型の確率分布であり、指数べき分布、一般誤差分布とも呼ばれる。 独立変数が確率変数 x   ( − ∞ < x < ∞ ) {\displaystyle x~(-\infty <x<\infty )} の誤差分布の確率密度関数は、3つのパラメータ μ   ( − ∞ < μ

標準誤差

standard error; SE）は、母集団からある数の標本を選ぶとき、選ぶ組み合わせに依って統計量がどの程度ばらつくかを、全ての組み合わせについての標準偏差で表したものをいう。 統計量を指定せずに単に「標準誤差」と言った場合、標本平均の標準誤差（英: standard error of the