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近似法

題の場合、独立変数として各時間スケールに対応する変数を導入することによって特異摂動問題を解く複スケール解析が知られている。この手法は例えば擬調和振動子の摂動における永年項問題に適用できるだけでなく、境界層問題等の他の特異摂動問題にも適用できる。 ^ a b Hensley, p. 13. ^ 中村

Mots Associés

近似

(1)非常に似ていること。 「同一若しくは～した作風/文芸上の自然主義（抱月）」 (2)ある数量に非常に近いこと。

近軸近似

角θが10°程度以下ならば近軸近似はかなり正確であるが、それより大きい角度だと不正確となる。 より大きな角度では、光軸を含む平面だけを通るようなメリディオナル光線と、そうでないサジタル光線とを区別して扱う必要がある。 ^ a b c Greivenkamp, John E. (2004). Field Guide to Geometrical

近似値

〔数〕 真の値に近く， 実用上代用し得る値。

コヒーレントポテンシャル近似

コヒーレントポテンシャル近似（コヒーレントポテンシャルきんじ、英: coherent potential approximation、CPA） は1967年に P. Sovenが考案したバンド計算手法のことである。 ポテンシャルがランダムな系（例：不規則二元合金、原理上三元以上でも計算可能）の電子状

近似アルゴリズム

近似アルゴリズム（きんじアルゴリズム、英: approximation algorithm）とは、組合せ最適化問題の近似解を得るためのアルゴリズムを言う。近似解とは、実行可能解（かつ問題の何らかの制約を満たす解）ではあるが、正解（厳密解）ではないものを言う。これは組合せ最適

ボルン近似

ボルン近似（英: Born approximation）とは、量子力学の散乱理論における散乱振幅や遷移確率振幅を、相互作用を表すパラメータについてべき級数展開して、最初の少数項のみをとる近似方法である。マックス・ボルンにちなんで命名された。 この近似は通常高エネルギー散乱に対して用いられるが、低エ

WKB近似

したことから、その名を加え、WKBJ近似とも呼ばれる。WKB近似は最高階の導関数に摂動パラメーターが乗じられた特異摂動問題を扱う手法の一つであり、シュレディンガー方程式のみならず、より一般的な線形微分方程式の特異摂動問題にも応用される。 プランク定数 h {\displaystyle h} （または

ディオファントス近似

ディオファントス近似（ディオファントスきんじ、英: Diophantine approximation）とはある数（実数など）を別のより単純な構造を持つ数（有理数など）で近似する方法やその値、あるいはそれについて研究する数論の一分野である。アレクサンドリアのディオファントスに因む。

アイコナール近似

Bruns（1895年）は、この位相あるいは光路長をギリシャ語で「影像」を表す言葉にちなんで「アイコナール」（ギリシア語: εἰκών）と名付け、アルノルト・ゾンマーフェルトとG. Lungeは、このアイコナール近似を初めて解析的に具体化した。 量子力学においても、粒子のエネルギーが充分に大きく、古典力学の適用できる場合に粒子の状態を

スラブ近似

空層－表面層－真空層…が無限に続く周期系と考える。表面層及び真空層が十分に厚ければ（このためスーパーセルが必要）、表面層（スラブ）同士及び、表面層の表面（おもてめん）と裏面との相互作用の影響を無視することができる。真空層の厚さは、場合によるが、だいたい10オングストローム程度取る。

ブシネスク近似

ブシネスク近似 (Boussinesq approximation)とは、流体力学の自然対流問題において、熱膨張による密度変化に比べて膨張圧縮による密度変化が無視できるとする解析上の近似手法である。この近似のもとでは、密度変化は重力に比例した浮力としてのみ流体の運動に影響を及ぼし、運動量の変化を無視する。

ハートリー近似

_{i}}} に対応する軌道エネルギーと呼ばれる量である。左辺の第一項は電子の運動エネルギー、第二項は原子核からのクーロン場のポテンシャルエネルギー、第三項は自分自身を除く各電子からのクーロン斥力のポテンシャルエネルギーを表す。 この方程式、その解である軌道、およびその軌道の積でつくった多電子系の波動関

GW近似

G と遮蔽されたクーロンポテンシャル W の積を電子の自己エネルギー Σ とする近似方法。 GW近似の意味で自己無撞着なグリーン関数ではなく、LDAのグリーン関数が用いられる事が多い。 GW近似ではKohn-Sham状態のような仮想状態ではなく物理的な準粒子状態を

ピカールの逐次近似法

れる。より一般的な距離空間論の観点からは、この逐次近似列の構成法は縮小写像に対応しており、逐次近似法で得られる解は反復合成写像の不動点として捉えられる。ピカールの逐次近似法という名は19世紀のフランスの数学者エミール・ピカールに因む。ピカールは逐次近似の手法を発展させ、現在、常微分方程式の解の存在

ボルン–オッペンハイマー近似

ボルン–オッペンハイマー近似（ボルン–オッペンハイマーきんじ、英: Born–Oppenheimer approximation）とは、電子と原子核の運動を分離して、それぞれの運動を表す近似法である。この近似は、原子核の質量が電子の質量よりも遥かに大きいために可能となる。

単サイト近似

単サイト近似（たんサイトきんじ、英: Single site approximation）または単一サイト近似とは、多重散乱理論における総散乱行列T において、ポテンシャルがランダムな場合に平均操作で行われる近似のこと。 ここでは、置換型の不規則二元合金を考え、格子の配置は周期的であるが、ポテンシャ

スターリングの近似

approximation）またはスターリングの公式（英: Stirling's formula）は、階乗、あるいはその拡張の一つであるガンマ関数の漸近近似である。名称は数学者ジェイムズ・スターリング（英語版）にちなむ。 スターリングの近似は精度に応じていくつかの形がある。応用上よく使われる形の公式は、ランダウの記号を用いて、

断熱近似

ンハイマー近似と断熱近似が、ほぼ同義のものとして扱われることも多い。 非断熱項が関係するものとして、電子格子相互作用がある。関連する用語として、ボルン‐オッペンハイマーポテンシャル曲面、断熱ポテンシャル曲面（単に断熱ポテンシャル面とも言う）がある。 ^ M. Born and J. R. Oppenheimer

線型近似

数学における線型近似（せんけいきんじ、英: linear approximation）とは、一般の関数を一次関数を用いて（より正確に言えばアフィン写像を用いて）近似することである。 例えば、2回微分可能な一変数関数 f は、テイラーの定理の n = 1 の場合により、 f ( x ) = f ( a