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Kamus

Detail Kata

熱力学系

ていることを意味する。この場合は、定積過程が起こる。同じエンジンで、ピストンの固定を解除して内外に動くことを許せる。理想的には、壁は断熱（英語版）、透熱（英語版）、非透過、透過、または半透過性といえる。このような理想的性質を持つ実際の壁を提供する物理物質は容易に利用できるとは限らない。

Kata Terkait

熱力学

thermodynamics)、非平衡系の熱力学を非平衡熱力学 (non-equilibrium thermodynamics) と呼ぶ。 ここでいう平衡 (equilibrium) とは熱力学的平衡、つまり熱平衡、力学的平衡、化学平衡の三者を意味し、系の熱力学的(巨視的)状態量が変化しない状態を意味する。 平衡

力学系

挙動に大きな違いが出る理由を容易に説明することができる。 システムの挙動は初期条件によって異なるため、ある 1 つの初期条件の下での挙動を調べることに大きな意味はない。ある条件では周期的な振る舞いをするかもしれないし、ある状態に落ち着くかもしれない。どのような条件でどのような挙動

熱力学ポテンシャル

熱力学ポテンシャル（ねつりきがくポテンシャル、英語: thermodynamic potential）とは、熱力学において、系の平衡状態における熱力学的性質の情報を全て持つ示量性状態量である。完全な熱力学関数とも呼ばれる。 ウィラード・ギブズは基本的な方程式 (fundamental equations)と呼んでいた。

熱力学サイクル

閉じたサイクルを行い、燃焼と排気・吸気に代えて外部熱源との間で熱の授受を行う(外燃式) 変化は全て可逆的に行われるものとする 以下のサイクルは、この仮定に基づいた空気標準サイクルである。 オットーサイクル - 火花点火エンジン サバテサイクル - 高速ディーゼルエンジン ディーゼルサイクル - 低速ディーゼルエンジン

カオス (力学系)

ε かつ d(f n(x), f n(y)) > δ を満たす y ∈ X と自然数 n が存在するとき、f は初期値鋭敏性を持つという。 初期値鋭敏性よりも強い性質として拡大性の概念がある。距離空間上の写像 f : X → X が、任意の相異なる x, y ∈ X に対し、ある δ >0 があって、d(f n(x)

熱力学温度

力学温度はシャルルの法則や熱力学第二法則のような物質固有の性質に依存しない法則に基づいて定められるため、物質の選択にまつわる困難を避けることができる。 熱力学温度が持つもう一つの基本的な性質として、下限の存在が挙げられる。熱力学温度の下限は実現可能な熱力学的平衡状態を決定する。この熱力学温度の下限は絶対零度と呼ばれる。

大気熱力学

大気熱力学（たいきねつりきがく、英語：atmospheric thermodynamics）とは、気象学（大気科学）の中でも、熱の働きが関与する気象を扱う学問である。気象熱力学ともいう。 古典的な熱力学の法則を用いて、湿潤大気、さまざまな雲、対流現象、大気境界層の諸現象、大気

ブラックホールの熱力学

熱力学第三法則と類似している。これは、絶対零度の系が基底状態にあるからである。さらに、ΔS は絶対零度でゼロとなるが、S 自身も少なくとも完全結晶ではゼロとなる。これらの熱力学法則を破る評価実験は知られていない。 4つのブラックホールの力学法

仕事 (熱力学)

V1 だけ吸入する。 弁をすべて閉じて、熱 Q を加えつつピストンを動かし、体積を V1 から V2 まで膨張させる。このとき圧力は p1 から p2 に変化する。 ピストンを止めて排気弁を開き、圧力 p2 のまま、ピストンで上死点まで押してすべての気体を排気する。 上の 1 ～ 3

平衡熱力学

であるかを記すことである。平衡状態は熱力学関数の最大値及び最小値（これらは系に加えられた条件に依存する）を探すことで、数学的に確かめられる。例えば、定温定圧での化学反応では平衡時にギブズの自由エネルギー（英語版）は最小に、エントロピーは最大になる。 熱力学は非平衡熱力学（英語版）とは以下の点で異なっ

軌道 (力学系)

\ x_{0})\mid 0\leq t\leq T\}} が連続力学系の周期軌道である。連続力学系の周期軌道は相空間上で閉曲線となり、そのため閉軌道とも呼ばれる。 相空間がトーラスになると、準周期軌道という種類の軌道が存在し得る。2次元トーラス 𝕋2 上の d θ 1 d t = ω 1 {\displaystyle

線形力学系

線形力学系（せんけいりきがくけい、英: linear dynamical system）とは、行列で定義され、線形性を持つ力学系である。 一般に Rn における線形力学系は、ベクトル値関数 x(t) ∈ Rn と、n 次の正方行列 A により、次のような微分方程式で表される。 d d t x ( t

熱力学の年表

力学第二法則の基礎を築き、熱力学の科学を起こす。 1827年 - ロバート・ブラウンが花粉中の粒子が水中で動くブラウン運動を発見した。 1831年 - マセドニオ・メローニが黒体放射が光と同じように反射、屈折、偏光できることを実証する。 1834年 - エミール・クラペイロンがカルノーの研究を図式

熱力学的平衡

状態を準安定状態という。 古典的な熱力学は、巨視的な意味での平衡状態をおもな対象としている。 熱力学的平衡とは、巨視的（熱力学的）状態量が一定の値を保持し、変化しない状態のことをいう。 注目する状態量に対応した次の３種類の平衡を、総称して熱力学的平衡という。 熱的平衡

回路網熱力学

回路網熱力学（かいろもうねつりきがく、Network thermodynamics）とは、生物などの非平衡熱力学的な系に電気回路網解析を応用する理論的研究分野である。物理化学者アーロン・カツィール（カチャルスキー）らにより提唱された。 一般に、熱力学的な「力」（例えば電位差）により「流れ」（例えば

熱学

熱学（ねつがく、英語：thermology）とは物理学または化学の一部門である。 物質の熱現象を中心に研究する学問で、熱と他のエネルギーとの相互変換や加熱によって生じる物質の状態変化および化学変化や熱伝導、熱対流、熱放射などの熱の移動といった熱の出入りや温度の変化を伴う物理現象または化学現象を研究対

空力加熱

空力加熱（くうりきかねつ、英語: Aerodynamic heating）は、空気の高速通過（または静的物体を通過する空気の通過）によって生成される固体の加熱であり、その運動エネルギーは、断熱加熱と、空気の粘度と速度に依存する速度での物体表面の表面摩擦（英語版）によって熱

熱力学第零法則

熱力学の法則 > 熱力学第零法則 熱力学第零法則（ねつりきがくだいれいほうそく、英語: zeroth law of thermodynamics）とは、「物体AとB、BとCがそれぞれ熱平衡ならば、AとCも熱平衡にある」という原則のことであり、熱力学における重要な法則の一つである。熱

熱力学第三法則

熱力学の法則 > 熱力学第三法則 熱力学第三法則（ねつりきがくだいさんほうそく、英語: third law of thermodynamics）とは、完全結晶のエントロピーは絶対零度ではすべて等しくなる、という定理。これはつまり、エントロピーの基準値を決めることができることを意味する。統計力学的に