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非弾性散乱

非弾性散乱（ひだんせいさんらん）とは、入射粒子のエネルギーが保存されないような散乱過程のこと。弾性散乱の対義語。 表示 編集

Kata Terkait

深非弾性散乱

ュートリノを使った実験も行われたが、同じ原理で取り扱える。 この衝突により運動量の一部が吸収されるため、この過程は非弾性散乱である。これはラザフォード散乱がエネルギー損失を伴わない弾性散乱であるのと対照的である。原子核から出てきた電子の軌跡と速度を観測する。 この結果を解析することにより、以下のような結論が得られた。

非弾性中性子散乱

非弾性中性子散乱とは、中性子による非弾性散乱のこと。 中性子の非弾性散乱では、エネルギーや運動量が散乱体のものと交換する。 これはフォノンやマグノンなどの素励起の分散関係の測定に用いられる。 得られた分散関係を解析すると、音速やスピン間の交換相互作用が求まる。

非弾性衝突

気体分子や液体分子が完全弾性衝突であることは少く、運動エネルギーは衝突ごとに並進運動と内部自由度との間での交換が起こる。任意の瞬間において、衝突の（ゆらぎはあれど）半分は非弾性（衝突した粒子対は衝突前よりも運動エネルギーが減る）衝突であり、もう半分は「超弾性」（衝突前よりも運動エネルギーが増える）衝突

中性子散乱

中性子が物質によって散乱される現象を中性子散乱(neutron scattering)という。 中性子散乱は、原子核散乱と磁気散乱によって起こり、電子による散乱は無視できる程度である。 原子核による散乱は、ポテンシャル散乱と共鳴散乱によって起こる。 この散乱は、一次のボルン近似では次のようなフェルミ擬ポテンシャルV(r)

散乱

(1)ばらばらに散ること。 ちらばること。 「ガラスの破片が～する」 (2)〔物〕 〔scattering〕 波または粒子線が物体に当たり， 各方向へ散らばり広がってゆく現象。 衝突の前後で運動エネルギーの変化のない弾性散乱と， 変化のある非弾性散乱がある。

散弾

発射すると， 多数の比較的小さな鉛製のたまがあられのように飛び散る弾丸。 ばらだま。

散弾

(1)「さんだん（散弾）」に同じ。 (2)一発ずつこめて撃つ弾丸。

散漫散乱

散漫散乱（英: diffuse scattering）とは、物質の構造のゆらぎによる電子線、X線、中性子線のぼやけた散乱・回折のこと。 ブラッグ反射は規則正しく配列した物質によって起こり、スポット状の鋭い散乱を与える。それとは対照的に、散漫散乱は配列に何らかの不規則性（ゆらぎや乱れ）があると生じる。

ブリルアン散乱

ブリルアン散乱（ブリルアンさんらん、ブリリュアン散乱、ブリュアン散乱とも）とは、光が物質中で音波と相互作用し、振動数がわずかにずれて散乱される現象のことである。名称はレオン・ブリルアンに由来する。 この散乱は水や結晶などの媒質中で光が密度変化と相互作用することによって生じる。この際、光の経路とエネルギー

光散乱

光の弾性散乱には分極率の平均値が寄与し、これをレイリー散乱という。一方、光の非弾性散乱には分極率のゆらぎが寄与し、これをラマン散乱という。 微粒子による散乱 レイリー散乱（光の波長よりも小さい粒子による弾性散乱） ミー散乱（光の波長よりも大きい粒子による散乱） 電子による散乱 トムソン散乱（電子による長波長光の弾性散乱）

レイリー散乱

レイリー散乱（レイリーさんらん、英: Rayleigh scattering）とは、光の波長よりも小さいサイズの粒子による光の散乱である。透明な液体や固体中でも起きるが、典型的な現象は気体中の散乱であり、日中の空が青く見えるのは、レイリー散乱の周波数特性によるものである。レイリー散乱

ラザフォード散乱

_{0})}}\end{aligned}}} となり、これは離心率 e = u0κ−1 の円錐曲線を表わす極方程式である。散乱問題では粒子は二つの漸近線を持つので、散乱粒子の軌道は双曲線となる。 入射時の漸近線から初期条件は以下のように課される。 u → 0 ,   r sin ⁡ θ → b  

ミー散乱

この場合、負の誘電率、もしくは透磁率は、介在物の共鳴ミー散乱時に現れるように設計される。 負の実効誘電率は電気双極子散乱係数の共鳴時に、負の実効透磁率は磁気双極子散乱係数の共鳴時に合わせて設計され、DNG（誘電率、透磁率ともに負の）媒質はこの両方に合わせて設計される。粒子は通常、以下の組み合わせを有する。

イオン散乱

keV領域の低エネルギーのイオンを照射する方法。単にイオン散乱分光(ISS, Ion Scattering Spectroscopy)と言ったときは、この低速イオン散乱分光のことを意味することが多い。 ラザフォード後方散乱分光(RBS, Rutherford Backscattering spectroscopy)

散乱則

_{i}\rangle } が入射し、非弾性散乱をした後に状態 | k f ⟩ {\displaystyle |\mathbf {k} _{f}\rangle } になったとする。 中性子が感じるポテンシャルを H ′ {\displaystyle H'} とすると、非弾性散乱の微分散乱断面積はボルン近似することで次のようになる。

トムソン散乱

トムソン散乱（トムソンさんらん、英: Thomson scattering）とは、ニュートン力学的に考察する事の出来る束縛を受けていない自由な荷電粒子による、古典的な電磁波の散乱で、弾性散乱の一種である。イギリスの物理学者であるJ. J. トムソンが、1個の電子に対して一定の方向から光が当たる時、ど

ウムクラップ散乱

ウムクラップ散乱（ウムクラップさんらん、英: Umklapp scattering、U散乱、U過程）とは、フォノン散乱において、フォノン間で運動量保存が成り立たない散乱のこと。 一方でフォノン間で運動量が保存される散乱のことを正常散乱（英: Normal scattering, N散乱、N過程）という。

フォノン散乱

フォノンは物質を伝搬する際にいくつかのメカニズムによって散乱する。 これらの散乱メカニズムは、ウムクラップ散乱、不純物散乱、フォノン-電子散乱、および境界散乱である。 それぞれの散乱メカニズムは、対応する緩和時間の逆数である緩和速度 1/τ によって特徴付けることができる。 マティーセンの規則を用いてすべての散乱プロセスを考慮に入れることができる。このとき全緩和時間

榴散弾

ろまで使われた主に対人・対非装甲目標用の砲弾である。砲弾内部には球体の散弾（弾子）が多数詰まっており、目標のやや手前上空で弾丸底部の炸薬を炸裂させ（曳火）、散弾を前下方に投射して人や馬を殺傷し軟目標を破壊する。旧軍では榴霰弾と表記した。 榴散弾は1784年、イギリス陸軍のヘンリー・シュラプネル砲兵中尉（Henry