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Detalhes da Palavra

幾何アルベド

方向反射率パラメータを求めるのに、0°ではない非常に小さな角度が使われている。これらにより記述される反射率関数を、位相角0°に外挿することで、幾何アルベドの評価値が得られる。 土星の衛星エンケラドゥスやテティスのように、非常に明るく、地表が固体で、大気のない天体では、合計の反射

Palavras Relacionadas

幾何

「幾何学」の略。

幾何

(1)数量・程度が不明であることを表す。 どのくらい。 どれほど。 「平家の御恩はそも～なり/滝口入道（樗牛）」 (2)（「いくばくか」の形で）わずか。 すこし。 「～かの金を渡す」 (3)（下に打ち消しの語を伴って）数量・程度がいくらもないことを表す。 すこし。 「～も生けらじものを/万葉 1807」 <i>～も無・い</i> （その時から）あまり時が経過しないことを表す。 まもなく。 「余命～・い」「その後～・くして…」

アルベド

〖albedo〗 任意の面に入射した太陽エネルギー（日射量）に対する， その面が反射した太陽エネルギー（反射日射量）の割合。 惑星の面のように各部で異なる場合は平均値で示す。 例えば， 地球全体のアルベドは30パーセント。

フラクタル幾何

は一般にはとても大変である。しかし自己相似図形と呼ばれる図形に対しては簡単な計算法がある。自己相似図形とは自分自身のミニチュアがそっくりそのまま自分の中に入っているような図形であり、例としては次のようなものがある。 自己相似図形に対して、相似次元 d は次のように定義される。 自分自身がサイズ 1/n

エピポーラ幾何

カメラのレンズの光学中心は異なるため、各中心は、他のカメラの画像平面内の異なる点に投影される。eLおよびeRで表されるこれらの2 点は、エピポールまたはエピポーラ点と呼ばれる。それぞれの像平面におけるエピポールeL, eRと、光学中心OL, ORは全て、3次元空間内の同一直線上にある。

幾何学

非アルキメデス幾何学 射影幾何学 アフィン幾何学 解析幾何学 代数幾何学 数論幾何学 ディオファントス幾何学 微分幾何学 リーマン幾何学 シンプレクティック幾何学 複素幾何学 有限幾何学 離散幾何学 デジタル幾何学 凸幾何学 計算幾何学 フラクタル インシデンス幾何学 非可換幾何学 非可換代数幾何学 [脚注の使い方]

シンプレクティック幾何学

シンプレクティック幾何学（シンプレクティックきかがく、英: symplectic geometry）とは、シンプレクティック多様体上で展開される幾何学をいう。シンプレクティック幾何学は解析力学を起源とするが、現在では大域解析学の一分野でもあり、可積分系・非可換幾何学・代数幾何学などとも深い繋がりを持

幾何中心

の符号が反転するから、上記の重心座標の式はその場合にもそのまま有効である。 円錐または角錐の重心は、頂点（英語版）と底面の重心を結ぶ線分上にある。錐体の重心は底面から頂点への 1/4 のところにあり、錐面の場合は底面から頂点への 1/3 のところにある。 四面体はその面が四つの

ユークリッド幾何学

また、平行線はどこまでも平行に伸びることが想定された。 それは、現実世界の在り方として、当然そうであると言う前提であった。 ユークリッド幾何学は永きにわたって「唯一の幾何学」であったが、『原論』の第5公準（平行線公準）に対する疑問から始まった研究の流れは19世紀に至ってついに非ユークリッド幾何学を生んだ。

面 (幾何学)

高次元幾何学において、超多面体の面とは、その任意の次元の要素を言う。k 次元の面を k-次元面 (k-face) と呼ぶ。通常の多面体の多角形面は、二次元面である。超多面体の面全体の成す集合には超多面体自身と空集合が含まれ、一貫性のため空集合の「次元」は −1 が与えられる。任意の n-次元超多面体に対し、その面集合は −1

リーマン幾何学

リーマン幾何学（リーマンきかがく、英: Riemannian geometry）とは、リーマン計量や擬リーマン計量と呼ばれる距離の概念を一般化した構造を持つ図形を研究する微分幾何学の分野である。このような図形はリーマン多様体、擬リーマン多様体とよばれる。ドイツの数学者ベルンハルト・リーマン

幾何平均

幾何平均は「ピタゴラス平均 (en)」と呼ばれる3つの古典的な平均の一つでもある（他は算術平均と調和平均）。異なる値を含む正の数からなる集合またはデータにおいて、調和平均、幾何平均、算術平均の順に小さくなる。 算術平均と幾何平均を混合した算術幾何平均というものがあり、常に算術平均と幾何平均の中間の値となる。2つの数列

幾何光学

、ハミルトンのアイコナール方程式を待たねばならない。 幾何光学は、光の波長が十分短い場合の極限として表すことができる。このとき等位相面が波面であり、等位相面の法線をつないだものが光線である。 波長ゼロの極限を取ることによって幾何光学の方程式を求める方法は、1911年にアルノルト・ゾンマーフェルトとJ

弧 (幾何学)

として全単射であることを要請することが多く、その場合の弧は、「自己交叉を持たず、閉でもなく、始点と終点を持つ曲線」である。 現実世界における具体例として、地球の大圏（あるいは大楕円（英語版））の一部は、大圏コースと呼ばれる。 上記の定義の特別な場合として円弧を得るには、全単射連続写像 γ : [0, 1] → R2 として γ (

アフィン幾何学

アフィン幾何学（英: Affine geometry）は、アフィン空間の中で構成される幾何学のことで、擬似幾何学とも言う。 ユークリッド幾何学、射影幾何学などを導入する際に基礎となる幾何学である。 ユークリッド幾何学から距離や角度の概念（計量）を取り去った残りがアフィン幾何学に相当する。

カルタン幾何学

ー群Gとその閉部分リー群Hの組 ( G , H ) {\displaystyle (G,H)} を等質空間 M = G / H {\displaystyle M=G/H} 上に「幾何学を保つ」変換群Gが作用しており、X上の一点の等方部分群がHであるとみなしたものである。

矢 (幾何学)

{s}{2}}+{\frac {\ell ^{2}}{2s}}\end{cases}}} を得る。 矢の長さは正矢（英語版）函数 versin を用いても計算できる。中心角 Δ = 2θ の見込む弧について、単位円上では矢の長さが正矢の値に一致するから、 s = r versin ⁡ θ = r ( 1 − cos

幾何学賞

しい業績をあげた人物、または長年にわたり幾何学に貢献した人物に贈られる。毎年2件以内。共同研究も受賞業績に含まれる。 1987年 河内明夫：結び目理論及び低次元多様体論における研究業績 小林昭七：微分幾何学の広い分野にわたる数多くの重要な研究業績、及び幾多の著書により後進へのよき指針を与えたこと

幾何分布

幾何分布（きかぶんぷ、英: geometric distribution）は、離散確率分布で、次の2通りの定義がある。 ベルヌーイ試行を繰り返して初めて成功させるまでの試行回数 X の分布。台は {1, 2, 3, …}. ベルヌーイ試行を繰り返して初めて成功させるまでに失敗した回数 Y = X −